دانلود ترجمه فارسی کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم

دانلود کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم – ترجمه اختصاصی

دانلود کتاب

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

کدام یک از روابط زیر بین دانلود کتاب فیزیک هالیدی جلد دوم فارسی F وارد بر یک ذره و موقعیت : () = -() = -() = () = ؟
– = = = ) ؟
– : -:

) ؟
-: :

) ؟
-: ‌–= () ؟
-: () ؟
: -= = -()) () ؟ : () -= () — (() “”) () / () + / () ؟
: = () ؟
: — 

 

-ً ً ● = = = + – – — (). –: () () () — (). ——= +() = ؟ ()= -() = —؟

-() ()، ()، () ()، () = = ± 

‌ً = × = = ) – ؟

) ؟

-بین گشتاور t و جابجایی زاویه ای u (از تعادل) را اعمال کنید.
15.25 برای یک نوسان ساز هارمونیک ساده زاویه ای، رابطه بین دوره T (یا فرکانس f)، اینرسی چرخشی I و ثابت پیچش k را اعمال کنید.
15.26 برای یک نوسان ساز هارمونیک ساده زاویه ای در هر لحظه، رابطه بین شتاب زاویه ای a، فرکانس زاویه ای v و جابجایی زاویه ای u را اعمال کنید.
ایده کلیدی
● آونگ پیچشی متشکل از جسمی است که روی یک سیم معلق است. هنگامی که سیم پیچ خورده و سپس رها می شود، جسم در حرکت هارمونیک ساده زاویه ای با یک نقطه نوسان می کند.

که در آن I اینرسی دورانی جسم حول محور چرخش و k ثابت پیچشی سیم است.

یک نوسان ساز هارمونیک ساده زاویه ای
شکل 15-9 یک نسخه زاویه ای از یک نوسان ساز هارمونیک ساده را نشان می دهد. عنصر فنری یا خاصیت ارتجاعی به جای امتداد و فشرده شدن فنر همانطور که قبلا داشتیم با پیچش سیم تعلیق مرتبط است. -(= ) () —-: ——؟
-: —

-:

-() () -() () (‌) /() /● () ً  

 

 

● ● ؟ ؟ () -: : 15-11b نشان داده شده است، جایی که ریسمان با عمود زاویه ایجاد می کند. ما g را به یک جزء شعاعی Fg cos و یک جزء Fg sin که مماس بر مسیر طی شده توسط bob است، تفکیک می‌کنیم.
این مولفه مماسی یک گشتاور بازیابی را در مورد نقطه محوری آونگ تولید می کند زیرا جزء همیشه بر خلاف جابجایی باب عمل می کند تا باب را به محل مرکزی خود بازگرداند. آن مکان موقعیت تعادل نامیده می شود (u = 0) زیرا آونگ در صورت -(= ⊥)، ‌ 

 

–   –(= ) -(). (= ° = = %).

-بنابراین، همانطور که باب آونگ به سمت راست حرکت می کند، مانند شکل 15-11a، شتاب آن به سمت چپ افزایش می یابد تا زمانی که باب متوقف شود و شروع به حرکت به سمت چپ کند. سپس، هنگامی که در سمت چپ موقعیت تعادل قرار می گیرد، شتاب آن به سمت راست تمایل دارد که آن را به سمت راست برگرداند، و به همین ترتیب، همانطور که در SHM به جلو و عقب می چرخد. به طور دقیق تر، حرکت یک نوسان آونگ ساده- عبور از زوایای کوچک تقریباً SHM است. می‌توانیم این محدودیت را برای زوایای کوچک به روش دیگری بیان کنیم: دامنه زاویه ای um حرکت (حداکثر زاویه نوسان) باید کوچک باشد.

شکل 15-11 (الف) یک آونگ ساده. (ب) نیروهای وارد بر باب گرانشی هستند
فرکانس زاویه ای. در اینجا یک ترفند ساده است. زیرا معادله 15-26 همان شکل معادله را دارد. 15-8 برای SHM، می توانیم فوراً فرکانس زاویه ای آونگ را به عنوان جذر ثابت های جلوی جابجایی تشخیص دهیم.

در مسائل تکالیف ممکن است سیستم های نوسانی را ببینید که به نظر شبیه آونگ نیستند. با این حال، اگر بتوانید شتاب (خطی یا زاویه ای) را به جابجایی (خطی یا ) ً -(= /)، -(= ) = –= ً ً ؟ ؟
-: —()، ‌ً -()، ‌= -: ∞ ‌‌‌-‌‌()
—(= + )، :///-////(‌‌‌)
‌-() ؟
-() () ()(ب) فاصله L0 بین نقطه محوری چوب و مرکز نوسان چوب چقدر است ؟
محاسبات: ما طول L0 آونگ ساده (طراحی شده در شکل 15-13b) را می خواهیم که دارای دوره مشابه با آونگ فیزیکی (چوب) شکل 15-13a باشد. تنظیم معادلات (15-32) 15-28 و 15-33 بازدهی مساوی

در شکل 15-13a، نقطه P این فاصله را از نقطه تعلیق O نشان می دهد. بنابراین، نقطه P مرکز نوسان چوب برای نقطه تعلیق داده شده است. نقطه P برای انتخاب سیستم تعلیق متفاوت متفاوت خواهد بود.
حرکت هارمونیک ساده و حرکت دایره ای یکنواخت
در سال 1610، ‌‌‌‌‌(‌) ‌–ً ؟ ً -؟